如果以
表示角動(dòng)量算符，則對(duì)易運(yùn)算[ιx，ιy]為：（）
A.
B.
C.
D.
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電子自旋角動(dòng)量的y分量，算符
表象中的矩陣表示為（）
A.
B.
C.
D.
A.Ψ*一定也是該方程的一個(gè)解
B.Ψ*一定不是該方程的解
C.Ψ與Ψ*一定等價(jià)
D.無(wú)任何結(jié)論
A.0
B.1
C.i
D.2i
A.H0與時(shí)間無(wú)關(guān)，H’與時(shí)間無(wú)關(guān)
B.H0與時(shí)間無(wú)關(guān)，H’與時(shí)間有關(guān)
C.H0與時(shí)間有關(guān)，H’與時(shí)間有關(guān)
D.H0與時(shí)間有關(guān)，H’與時(shí)間無(wú)關(guān)
A. Ψ代表微觀粒子的幾率密度
B. Ψ歸一化后，Ψ*Ψ代表微觀粒子出現(xiàn)的幾率密度
C. Ψ一定是實(shí)數(shù)
D. Ψ一定不連續(xù)
最新試題
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個(gè)原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長(zhǎng)度應(yīng)該是電子波長(zhǎng)的（）倍，由此導(dǎo)出角動(dòng)量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級(jí)公式。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。