波函數(shù)Ψ1、Ψ2=cΨ1（c為任意常數(shù)），則（）
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若波函數(shù)Ψ（x，t）歸一化，則（）
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已知波函數(shù)
其中定態(tài)波函數(shù)是（）
A.ψ2
B.ψ1和ψ2
C.ψ3
D.ψ3和ψ4
A.波動性是由于大量的微粒分布于空間而形成的疏密波
B.微粒被看成在三維空間連續(xù)分布的某種波包
C.單個微觀粒子具有波動性和粒子性
A.單值、正交、連續(xù)
B.歸一、正交、完全性
C.連續(xù)、有限、完全性
D.單值、連續(xù)、有限
設(shè)ψ1（x）和ψ2（x）分別表示粒子的兩個可能運動狀態(tài)，則它們線性迭加的態(tài)c1ψ1（x）+c2ψ2（x）的幾率分布為（）
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最新試題
當(dāng)α=Ω=0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
?粒子的波函數(shù)為，則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
一維運動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?，該場決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)霰旧頉]有能量和動量。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。