A.E=hν
B.E=nhν，（n=0，1，2，3……）
C.E=1/2nhν，（n=0，1，2，3……）
D.E=（n+1/2）hν=，（n=0，1，2，3……）
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粒子在外力場中沿x軸運(yùn)動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，對于能量為E＜U0從左向右運(yùn)動的粒子，若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x＜0，0＜x＜a，x＞a三個區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率，則有（）。
A.ρ1≠0，ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3=0
C.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3≠0
D.ρ1=0，ρ2≠0，ρ3≠0
粒子在外力場中沿x軸運(yùn)動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，則對于能量為E＞U0向右運(yùn)動的粒子，（）。
A.在x＜0區(qū)域，只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域，波函數(shù)為零
B.在x＜0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)
C.在x＜0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)，也有沿x軸負(fù)方向運(yùn)動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)
D.在x＜0和x＞0兩個區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負(fù)向運(yùn)動的波函數(shù)
一矩形勢壘如圖所示，設(shè)U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運(yùn)動的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢壘壁的反射，不可能進(jìn)入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
粒子在一維無限深方勢阱中運(yùn)動．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
A.h/（ma2）
B.h2/（2ma2）
C.h2/（2ma）
D.h/（2ma2）
最新試題
當(dāng)α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時會（）得到系統(tǒng)的某個本征值，同時系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個本征態(tài)。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的（）倍，由此導(dǎo)出角動量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級公式。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)觯搱鰶Q定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)霰旧頉]有能量和動量。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程，得到了Bohr能級公式，他認(rèn)為量子化的本質(zhì)是微分方程的（）問題。