如果算符
對(duì)易，且
，則：（）
A.Ψ一定不是
的本征態(tài)；
B.Ψ一定是的本征態(tài)；
C.Ψ*一定是的本征態(tài)；
D.∣Ψ∣一定是的本征態(tài)。
您可能感興趣的試卷
你可能感興趣的試題
如果以
表示角動(dòng)量算符，則對(duì)易運(yùn)算[lx，ly]為：（）
A.
B.
C.
D.
A.粒子在勢(shì)壘中有確定的軌跡；
B.粒子在勢(shì)壘中有負(fù)的動(dòng)能；
C.粒子以一定的幾率穿過(guò)勢(shì)壘；
D.粒子不能穿過(guò)勢(shì)壘。
A.Ψ* 一定也是該方程的一個(gè)解；
B.Ψ* 一定不是該方程的解；
C.Ψ與Ψ*一定等價(jià)；
D.無(wú)任何結(jié)論。
A.偏振光子的一部分通過(guò)偏振片；
B.偏振光子先改變偏振方向，再通過(guò)偏振片；
C.偏振光子通過(guò)偏振片的幾率是不可知的；
D.每個(gè)光子以一定的幾率通過(guò)偏振片。
A. Ψ代表微觀粒子的幾率密度；
B. Ψ歸一化后，Ψ*Ψ代表微觀粒子出現(xiàn)的幾率密度；
C. Ψ一定是實(shí)數(shù)；
D. Ψ一定不連續(xù)。
最新試題
?不考慮無(wú)微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱(chēng)的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長(zhǎng)的譜線(xiàn)。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡(jiǎn)諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡(jiǎn)諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線(xiàn)的強(qiáng)度。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來(lái)。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。