設(shè)氫原子處于狀態(tài)
求氫原子的能量，角動(dòng)量平方以及角動(dòng)量z分量的可能值，這些可能值出現(xiàn)的幾率和這些力學(xué)量的平均值。
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所描寫的態(tài)中式中，式中Ψn（x）是諧振子的能量本征函數(shù)。
描寫。求粒子能量的可能值相應(yīng)的概率及平均值。
的一個(gè)本征函數(shù)并求出相應(yīng)的本征值，并求x在Ψ（x）態(tài)中的平均值。
最新試題
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
?Bohr從定態(tài)假說(shuō)和躍遷假說(shuō)出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。
應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問(wèn)題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長(zhǎng)度應(yīng)該是電子波長(zhǎng)的（）倍，由此導(dǎo)出角動(dòng)量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級(jí)公式。