A.△l=±1，△m=0，±1
B.△l=0，±1，△m=0，±1
C.△l不限， △m=0，±1
D.△l=±1，△m不限
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愛因斯坦幾率系數(shù)Amk正比于（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強(qiáng)度Jmk正比于（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強(qiáng)度Jmk正比于（）。
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A.非簡并情況下，定態(tài)微擾論僅取決于微擾矩陣元H′mn的大小
B.非簡并情況下，能量的一級修正是微擾在零級波函數(shù)下的平均值
C.k重簡并情況下，能量一級微擾可以使k重簡并完全消除
D.簡并情況下，零級能量確定后，對應(yīng)的零級波函數(shù)是唯一的
A.S+=S-1
B.S*=S
C.S+=S*
D.SS*=1
最新試題
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級的寬度時，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
?粒子的波函數(shù)為，則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時間變化，而量子態(tài)不隨時間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
熱輻射的峰值波長與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長（設(shè)體溫為37℃）。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。