A.能量守恒；
B.動(dòng)量守恒；
C.角動(dòng)量守恒；
D.宇稱守恒。
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如果一個(gè)力學(xué)量
與
對(duì)易，則意味著：（）
A.一定處于其本征態(tài)；
B.一定不處于本征態(tài)；
C.一定守恒；
D.其本征值出現(xiàn)的幾率會(huì)變化。
如果算符
對(duì)易，且
，則：（）
A.Ψ一定不是
的本征態(tài)；
B.Ψ一定是的本征態(tài)；
C.Ψ*一定是的本征態(tài)；
D.∣Ψ∣一定是的本征態(tài)。
如果以
表示角動(dòng)量算符，則對(duì)易運(yùn)算[lx，ly]為：（）
A.
B.
C.
D.
A.粒子在勢(shì)壘中有確定的軌跡；
B.粒子在勢(shì)壘中有負(fù)的動(dòng)能；
C.粒子以一定的幾率穿過(guò)勢(shì)壘；
D.粒子不能穿過(guò)勢(shì)壘。
A.Ψ* 一定也是該方程的一個(gè)解；
B.Ψ* 一定不是該方程的解；
C.Ψ與Ψ*一定等價(jià)；
D.無(wú)任何結(jié)論。
最新試題
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
熱輻射的峰值波長(zhǎng)與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長(zhǎng)（設(shè)體溫為37℃）。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長(zhǎng)度應(yīng)該是電子波長(zhǎng)的（）倍，由此導(dǎo)出角動(dòng)量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級(jí)公式。
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問(wèn)題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來(lái)。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。