A.0
B.h
C.h/2
D.√2h
您可能感興趣的試卷
你可能感興趣的試題
A.E=hν
B.E=nhν，（n=0，1，2，3……）
C.E=1/2nhν，（n=0，1，2，3……）
D.E=（n+1/2）hν=，（n=0，1，2，3……）
粒子在外力場(chǎng)中沿x軸運(yùn)動(dòng)，如果它在力場(chǎng)中的勢(shì)能分布如附圖所示，對(duì)于能量為E＜U0從左向右運(yùn)動(dòng)的粒子，若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x＜0，0＜x＜a，x＞a三個(gè)區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率，則有（）。
A.ρ1≠0，ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3=0
C.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3≠0
D.ρ1=0，ρ2≠0，ρ3≠0
粒子在外力場(chǎng)中沿x軸運(yùn)動(dòng)，如果它在力場(chǎng)中的勢(shì)能分布如附圖所示，則對(duì)于能量為E＞U0向右運(yùn)動(dòng)的粒子，（）。
A.在x＜0區(qū)域，只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域，波函數(shù)為零
B.在x＜0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
C.在x＜0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)，也有沿x軸負(fù)方向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
D.在x＜0和x＞0兩個(gè)區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負(fù)向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
一矩形勢(shì)壘如圖所示，設(shè)U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運(yùn)動(dòng)的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢(shì)壘壁的反射，不可能進(jìn)入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
粒子在一維無限深方勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
最新試題
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
?Bohr從定態(tài)假說和躍遷假說出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場(chǎng)。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來。
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
一維諧振子能級(jí)的簡并度是（）。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒有能量和動(dòng)量。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。