求在一維勢(shì)場(chǎng)
中運(yùn)動(dòng)的粒子的能級(jí)。
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如果以
表示角動(dòng)量算符，則對(duì)易運(yùn)算[ιx，ιy]為：（）
A.
B.
C.
D.
電子自旋角動(dòng)量的y分量，算符
表象中的矩陣表示為（）
A.
B.
C.
D.
A.Ψ*一定也是該方程的一個(gè)解
B.Ψ*一定不是該方程的解
C.Ψ與Ψ*一定等價(jià)
D.無任何結(jié)論
A.0
B.1
C.i
D.2i
A.H0與時(shí)間無關(guān)，H’與時(shí)間無關(guān)
B.H0與時(shí)間無關(guān)，H’與時(shí)間有關(guān)
C.H0與時(shí)間有關(guān)，H’與時(shí)間有關(guān)
D.H0與時(shí)間有關(guān)，H’與時(shí)間無關(guān)
最新試題
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個(gè)原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
熱輻射的峰值波長與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長（設(shè)體溫為37℃）。
?不考慮無微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。