幾率流密度矢量的表達(dá)式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感興趣的試題
兩個(gè)粒子的薛定諤方程是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
量子力學(xué)運(yùn)動(dòng)方程的建立，需滿足一定的條件：
（1）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的一階導(dǎo)數(shù)；
（2）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時(shí)間的二階以下的導(dǎo)數(shù)；
（3）方程中關(guān)于波函數(shù)對(duì)空間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（4）方程中關(guān)于波函數(shù)對(duì)時(shí)間坐標(biāo)的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（5）方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量；
（6）方程中可以含有決定體系狀態(tài)的能量。
則方程應(yīng)滿足的條件是（）
A.（1）、（3）和（6）
B.（2）、（3）、（4）和（5）
C.（1）、（3）、（4）和（5）
D.（2）、（3）、（4）、（5）和（6）
波函數(shù)
的傅里葉變換式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
波函數(shù)Ψ1、Ψ2=cΨ1（c為任意常數(shù)），則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
若波函數(shù)Ψ（x，t）歸一化，則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?，該場決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ驅(qū)霰旧頉]有能量和動(dòng)量。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的（）倍，由此導(dǎo)出角動(dòng)量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級(jí)公式。
多世界解釋認(rèn)為人們測量時(shí)系統(tǒng)的波函數(shù)沒有坍縮，但觀測的一瞬間宇宙分裂為多個(gè)宇宙，不同宇宙中的同一個(gè)觀察者（）進(jìn)行交流和通信。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。