A.L=h,2h,3h;Lz=0,±h,±2h,±3h
B.L=0,√2h,√6h;Lz=0,±h,±2h
C.L=0,h,2h;Lz=0,±h,±2h
D.L=√2h,√6h,√12h;Lz=0,±h,±2h,±3h
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A.0
B.h
C.h/2
D.√2h
A.E=hν
B.E=nhν,(n=0,1,2,3……)
C.E=1/2nhν,(n=0,1,2,3……)
D.E=(n+1/2)hν=,(n=0,1,2,3……)
粒子在外力場中沿x軸運動,如果它在力場中的勢能分布如附圖所示,對于能量為E<U0從左向右運動的粒子,若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x<0,0<x<a,x>a三個區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率,則有()。
A.ρ1≠0,ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3=0
C.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3≠0
D.ρ1=0,ρ2≠0,ρ3≠0
粒子在外力場中沿x軸運動,如果它在力場中的勢能分布如附圖所示,則對于能量為E>U0向右運動的粒子,()。
A.在x<0區(qū)域,只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù);在x>0區(qū)域,波函數(shù)為零
B.在x<0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)
C.在x<0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù),也有沿x軸負方向運動的波函數(shù);在x>0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)
D.在x<0和x>0兩個區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負向運動的波函數(shù)
一矩形勢壘如圖所示,設U0和d都不很大,在Ⅰ區(qū)中向右運動的能量為E的微觀粒子,()。
A.如果E>U0,可全部穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0,都將受到x=0處勢壘壁的反射,不可能進入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0,都不可能穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0,有一定概率穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
最新試題
一維運動的粒子被束縛在0<x<a的范圍內(nèi),其波函數(shù)為,則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為()。
設電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
?不考慮無微擾項時,氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的,這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)()種不同的情況。
?Bohm提出了簡化版的量子態(tài)糾纏態(tài),即兩個自旋為()原子的糾纏態(tài)。
?Bohr從定態(tài)假說和躍遷假說出發(fā),使用了()原理建立完整的氫原子理論。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時()成立。
當α=Ω=0時,寫出能量本征值和相應的本征態(tài)。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程,得到了Bohr能級公式,他認為量子化的本質(zhì)是微分方程的()問題。
一維諧振子能級的簡并度是()。
已知W為對角化哈密頓量,o為任意物理量的算符,則能量表象的矩陣元(oW-Wo)nm為()。